Էկզոտիկ մոլեկուլ, որի գոյությունը մինչ այժմ միայն տեսական վեճերի առարկա էր, վերջապես ձեռք է բերվել գիտնականների միջազգային խմբի կողմից՝ Վերա Բենդկովսկու գլխավորությամբ Շտուտգարտի համալսարանից (Universität Stuttgart): Բացումը նոր ամրացումն է քվանտային տեսություննկարագրում է էլեկտրոնների վարքագիծը նորմալ պայմաններ.

Նոր մոլեկուլը «պատրաստվել է» երկու ռուբիդիումի ատոմներից, որոնցից մեկը սովորական ատոմ էր, մյուսը՝ Ռիդբերգի ատոմ։ Սա նշանակում է, որ նրա արտաքին թաղանթի էլեկտրոններից մեկը խիստ հուզված վիճակում էր։

Ռիդբերգի ատոմներն իրենք անսովոր առարկաներ են: Դրանք ստացվում են, երբ էլեկտրոնային թաղանթը ենթարկվում է որոշակի ալիքի երկարությամբ լազերային ճառագայթին։ Պարզ ասած, Ռիդբերգի ատոմի էլեկտրոններից մեկը հեռանում է միջուկից շատ, շատ ավելի մեծ հեռավորության վրա, քան ցանկացած այլ ատոմի էլեկտրոնները, բայց, այնուամենայնիվ, շարունակում է կապված լինել դրա հետ:

Կոլորադոյի համալսարանի տեսական ֆիզիկոս Քրիս Գրինը և նրա մի շարք գործընկերներ դեռ 1970-ականներին կանխատեսել էին, որ Ռիդբերգը և նորմալ ատոմները կարող են փոխազդել՝ մոլեկուլներ ձևավորելու համար: Բայց քանի որ այս փոխազդեցությունն ապահովող էլեկտրոնը չափազանց հեռու է իր մայր ատոմից, արդյունքում ստացվում է քիմիական կապ- անսովոր թույլ է, այնպես որ նորմալ պայմաններում Ռիդբերգի մոլեկուլը պարզապես չի կարող գոյություն ունենալ:

Դեռ 2000 թվականին մի խումբ հետազոտողներ, այդ թվում՝ Քրիս Գրինը, հաշվարկեցին դիատոմիկ Ռիդբերգ ռուբիդիումի մոլեկուլի կոնֆիգուրացիան՝ այն անվանելով տրիլոբիտ՝ իր արտաքին էլեկտրոնային թաղանթի գրաֆիկական պատկերի նմանության պատճառով հնագույն արարածի հետ: Ձախ կողմի նկարը ցույց է տալիս այս տարածական գրաֆիկը, որն արտացոլում է տարածության որոշակի կետում արտաքին վալենտային էլեկտրոն գտնելու հավանականությունը, իսկ աջ կողմում դուք կարող եք տեսնել հենց տրիլոբիտը (նկարազարդումը Գրինի, Դիկինսոնի, Սադեղպուրի, լուսանկար Կոլորադոյից): edu):

Շատ տարիներ պահանջվեցին ատոմների սառեցման տեխնիկան կատարելագործելու համար մինչև բացարձակ զրոյին մոտ ջերմաստիճան, որպեսզի վերջապես կարողանանք ստեղծել նման էկզոտիկ մոլեկուլ:

Սա հենց այն է, ինչ արեցին Բենդկովսկին և նրա գործընկերները: Վերան բացատրում է. «Ատոմների միջուկները պետք է լինեն միմյանցից ճիշտ հեռավորության վրա, որպեսզի էլեկտրոնային դաշտերը «գտնեն» միմյանց և սկսեն փոխազդել։ Մենք օգտագործեցինք ռուբիդիումի գերսառը ամպ, որի մեջ, երբ ջերմաստիճանը նվազում էր, գազի ատոմներն ավելի ու ավելի էին մոտենում»:

Օգտագործելով լազեր՝ գիտնականները այս ատոմներից մի քանիսը վերածեցին Ռիդբերգի վիճակի։ Զրոյին շատ մոտ ջերմաստիճանի դեպքում այս «կրիտիկական հեռավորությունը» կազմում էր մոտ 100 նանոմետր:

Այս հեռավորությունը երկու ատոմների միջև, որոնք կազմում են մոլեկուլ, մոտավորապես 1000 անգամ ավելի մեծ է, քան սովորականը (տասնյակ և հարյուրավոր պիկոմետր): Զարմանալի չէ, որ նույնիսկ բացարձակ զրոՌիդբերգի մոլեկուլները շատ անկայուն են։ Փորձի արդյունքում ստացված ամենաերկարակյացը տեւել է 18 միկրովայրկյան:

Դեռ 1934 թվականին մեծ Ֆերմին կանխատեսել էր, որ եթե մեկ ատոմ հանդիպի «թափառող» էլեկտրոնի հետ, այն կկարողանա փոխազդել նրա հետ։ Բայց Ֆերմին այնքան հեռու չգնաց, որ ձևավորեց մոլեկուլ այս տեսակի գերթույլ կապով, բացատրում է Գրինը:

Փորձի մանրամասները կարելի է գտնել այստեղ

Ռիդբերգը նշում է- ատոմների, իոնների և մոլեկուլների վիճակներ՝ հիմնականի մեծ արժեքներով n(շատ հուզված վիճակներ): Անվանվել է ի պատիվ J. R. Rydberg, ով առաջին անգամ փորձարարական ուսումնասիրել է ատոմային սպեկտրներսահմանի մոտ.

Ռ.ս. ատոմները և իոնները բնութագրվում են չափազանց փոքր (ատոմային մասշտաբով) իոնացումով։ պոտենցիալներ, երկար կյանք (քանի որ դրանցից ռադիացիոն քվանտային անցումների հավանականությունը փոքր է) և խիստ գրգռված (Ռիդբերգ) էլեկտրոնի ուղեծրերի մեծ շառավիղները։ Ռ.ս. նման են ջրածնի ատոմի վիճակներին։ Անցումներ հարևան Ռ. գտնվում են ռադիոյի տիրույթում: Մեծ նշանակություն Պթույլ է տալիս դիմել Ռ.-ի էջի նկարագրությանը: կիսադասական մոտարկում և դրանց համար օգտագործել դասական հասկացությունները: մեխանիկա. Ուղեծրերի մեծ չափերը և Rydbert էլեկտրոնի ցածր կապող էներգիաները որոշում են R. s-ի բարձր զգայունությունը: էլեկտրաէներգիայի ազդեցությանը: և մագն. դաշտերը և մեծ էֆֆ. ատոմների փոխազդեցության խաչմերուկը Ռ.ս. լիցքավորված մասնիկներով։

Աղյուսակում. 1-ը ցույց է տալիս հիմնականի արժեքները: Ռ.–ում տեղակայված ատոմների և ատոմային իոնների բնութագրերը։

Ներդիր 1.

Համակարգային հետ սովորում է Ռ. ի սկզբանե հնարավոր դարձավ. 1970-ական թթ հաջողության շնորհիվ լազերային սպեկտրոսկոպիա, որը թույլ է տվել հետազոտել լաբորատորիայում։ Ռ.-ի պայմանները հետ. հա ~ 300-ով, ինչպես նաև ռադիոաստղագիտության, քանի որ միջաստղային ամպերում ներծծման գծեր են հայտնաբերվել Ռ–ի միջև։ հա 700-ից։

Ռիդբերգի ատոմների վիճակների ալիքային ֆունկցիաները և էներգիաները: ալիքային գործառույթներՌ.ս. լավ ճշգրտությամբ կարելի է ներկայացնել որպես Ռիդբերգի էլեկտրոնի և մնացած ատոմային համակարգի՝ ատոմային մնացորդի ալիքային ֆունկցիաների արդյունք: Ատոմի հատկությունները Ռ.ս. հիմնականում որոշվում են խիստ գրգռված էլեկտրոնի ալիքային ֆունկցիայով, որը սեփական արժեք է։ գործառույթ:

որտեղ է իմպուլսի օպերատորը, U(r) ատոմային միջուկի հետ Ռիդբերգի էլեկտրոնի փոխազդեցության պոտենցիալ էներգիան է։ Հեռավորությունների վրա rէլեկտրոնից ատոմային միջուկատոմային մնացորդի շատ մեծ չափեր, U(r) վերածվում է Կուլոնյան պոտենցիալի. U(r) = Ze 2 /r.

Էներգետիկ Ռ.ս. մեկուսացված ատոմները, հաշվված իոնացման սահմանից, որոշվում են Rydberg f-loy-ով.

Որտեղ Մ- ատոմային մնացորդի զանգվածը, - քվանտային թերություն, թույլ կախված nիսկ ուղեծրային քվանտային թվի համար լ> 2 աճի հետ շատ արագ նվազում է լ. Արժեքներ համար Ս-, Պ- Եվ Դ- ատոմների վիճակները ալկալիական մետաղներտրված են աղյուսակում: 2.

Ներդիր 2.

Հավանականությունները կճառագեն։ ատոմի քվանտային անցումները R. s. աճի հետ արագ ընկնում է ՊԵվ լ. Մեկուսացված համար ատոմը Ռ.ս. տվյալներով հա ու լկյանքի ընթացքում. Եթե ​​ատոմների բաշխումը ավարտված է լթերմոդինամիկական հավասարակշռություն [~(2լ + 1)], ապա արտանետվելու հավանականությունը։ անցումներ Ռ–ի միջև։ Հետ nԵվ n"որոշվում է Կրամերսի բանաձևով (20%-ից պակաս սխալով).

որտեղ են մակարդակի էներգիաները, որոնք հաշվվում են իոնացման սահմանից: ամուսնացնել Տրված մակարդակից էներգիայի մյուս բոլոր մակարդակներին անցնելու հավանականությունը փոխադարձ է cf. համակարգի կյանքի այս մակարդակում:

Էլեկտրական դաշտում Ռիդբերգն ասում էսկզբունքորեն ոչ ստացիոնար - ատոմը իոնացվում է դաշտով: Այնուամենայնիվ, թույլ դաշտերի համար ավտոիոնացման հավանականությունը ( դաշտի իոնացում) էքսպոնենցիալ փոքր է և R. s. կարելի է համարել քվազի-ստացիոնար: Էլեկտրականում դաշտում, խիստ հուզված էներգիայի մակարդակները զգում են Stark-ի պառակտում և տեղաշարժ (տես Նկ. Ստարկ ազդեցություն), նրանց ալիքային ֆունկցիաները ճիշտ են։ Համիլտոնյանի գործառույթները.

Որտեղ Հ0դաշտի բացակայության դեպքում ատոմի Համիլտոնյանն է (1): Եթե ​​պոտենցիալ էներգիան U(r) ունի կուլոնյան բնույթ (այսինքն. Հ 0ջրածնի նման իոնի Համիլտոնն է), ապա Համիլտոնին (4)-ին համապատասխան Շրյոդինգերի հավասարումը բաժանվում է պարաբոլականի։ կոորդինատները։ Մագնիսականի պրոյեկցիան մոմենտը դաշտի ուղղությամբ դեռևս շարժման ինտեգրալ է: Մինչև խառնաշփոթության տեսության երկրորդ կարգը, իոնացման սահմանից չափվող անշարժ վիճակների էներգիան տրվում է.

(n 1, n 2- պարաբոլիկ: պայմանը բավարարող քվանտային թվեր. n 1 + n 2 + 1 = n - տ, տ- մեծ. քվանտային թիվ) Խառնաշփոթության տեսության կարգի fe-ro արտահայտությունը տրված է. Բանաձևը (5) գործում է նաև R. s. ոչ ջրածնի նման ատոմներում, եթե երկրորդ անդամով որոշված ​​Ստարկի տրոհման մասշտաբը գերազանցում է տարբեր վիճակների միջև էներգիայի տարբերությունը. . Նկ. 1-ը որպես օրինակ ցույց է տալիս Li-ի մակարդակի դիագրամը էլեկտրականում: դաշտ.

Բրինձ. Նկ. 1. Li ատոմի էներգիայի մակարդակների սխեման էլեկտրական դաշտում n ~ 15-ի համար (|m| = 1).

Էլեկտրական իոնացման հավանականությունը. ջրածնի նման ատոմների դաշտ Ռ.ս. սահմանվում է ասիմպտոտիկ: f-loy:

Ատոմի իոնացման հավանականությունը Ռ.ս. կտրուկ աճում է, երբ ինտենսիվությունը էլեկտրական. դաշտերը Եմոտենում է արժեքին , որում հնարավոր է աուոիոնացում դասականի շրջանակներում։ մեխանիկա.

Ռիդբերգը մագնիսական դաշտում նշում է. Ի տարբերություն սովորական թույլ հուզված վիճակների, որոնց համար հիմնական դերը, որը խաղում է պարամագնիսը: ատոմի փոխազդեցությունը մագնիսի հետ. դաշտ (տես Zeemapa effect, Pashen - Baka effect), ատոմների համար Ռ.ս. կարևոր դեր diamagnet խաղում. փոխազդեցություն, որը շատ արագ աճում է p. R. s-ի աճով: մագն. դաշտը նկարագրում է Համիլտոնյանը.

Որտեղ Լիսկ S-ը համապատասխանաբար ատոմի ընդհանուր իմպուլսն ու սպինն են, IN- մեծ. ինդուկցիա, Բորի մագնետոնն է, Ռիդբերգի էլեկտրոնի շառավիղի վեկտորի և մագնիսական դաշտի վեկտորի միջև եղած անկյունն է։ դաշտերը. Երկրորդ տերմինը նկարագրում է պարամագնիսական, երրորդը՝ դիամագնիսական փոխազդեցությունները։ Համար Ռ.ս. դիամագ. փոխազդեցությունը բարձրանում է Պդառնում է որոշիչ. Թույլ դաշտերում դերը խաղում է երկրորդ անդամը, որը բաժանում է m-բաղադրիչների՝ բնորոշ արժեքով, որը որակապես նույնն է, ինչ թույլ գրգռված վիճակների համար: Քանի որ դաշտի ուժգնությունը մեծանում է, դիամագնիսների ներդրումը մեծանում է: փոխազդեցություններ, որոնք կապում են պետությունները նույնի հետ մ լԵվ . [4p վիճակի համար ( t = 1) ջրածնի ատոմի դիամագնում. և պարամագն. փոխազդեցությունները համահունչ են B = 2*10 7 Գս.] Քվանտային թվերով յուրաքանչյուր մակարդակ ՊԵվ Տբաժանվել բաղադրիչի. Դաշտի ուժի հետագա աճով, տարբեր մակարդակներով Պիսկ ջրածնի սպեկտրը մագն. դաշտը (նկ. 2) դառնում է էլեկտրական ատոմի սպեկտրի նման: դաշտ. Չափազանց ուժեղ դաշտերի դեպքում հիմնական դերը, որը խաղում է մագնիսի հետ փոխազդեցությունը: դաշտը և Ռ. Լանդաու նահանգներն են (տես Լանդաուի մակարդակները), Կուլոնի փոխազդեցությունն այնուհետև կարելի է դիտարկել որպես խանգարում:

Բրինձ. 2. H ատոմի էներգիայի մակարդակների սխեման Ռիդբերգի վիճակներում մագնիսական դաշտում (m = 1, զույգ վիճակներ).

Ռիդբերգի նահանգում ատոմների փոխազդեցությունը լիցքավորված մասնիկների հետ. Էֆ. Ռ–ում տեղակայված ատոմների քվանտային անցումների բաժինները s. լիցքավորված մասնիկների (էլեկտրոններ, իոններ) հետ բախումների ժամանակ դրանք աճում են երկրաչափական պես։ բաժին ~n 4. Փոքրիկներով անցումների համար հիմնական դերը խաղում է հեռահար դիպոլային փոխազդեցությունը, որը հանգեցնում է , իսկ բարձր էներգիաների դեպքում ext. մասնիկների էներգիայի կախվածությունը տրվում է գործակցով (քվանտային լոգարիթմ): Աճով կարճ հեռահար փոխազդեցությունը սկսում է ավելի ու ավելի կարևոր դեր խաղալ, ինչը հնարավորություն է տալիս անտեսել ատոմային մնացորդի դաշտը բախման գործընթացում և ինքնին բախումը դիտարկել դասականի շրջանակներում: մեխանիկա. Այս մոտեցումը, որը կոչվում է դասական երկուական մոտարկում, թույլ է տալիս ստանալ ; բարձր էներգիայի դեպքում: Born մոտավորմամբ, էլեկտրոնների հետ բախման ժամանակ անցումային խաչմերուկը որոշվում է f-loy (3):

Գործառույթի համար n = 100-ը տրված է աղյուսակում: 3.

Տ ա բ լ. 3.

Անցումներ Ռ–ի միջև։ էլեկտրոնների հետ բախումների ժամանակ DOS են: առաջացնել լրացուցիչ (ի լրումն Դոպլերի) ոչ առաձգական լայնացման ռեկոմբինացիոն ռադիոհղումներդիտվել է մի շարք աստղաֆիզիկ. օբյեկտներ (մոլորակային միգամածություններ, միջաստղային միջավայր, NI գոտիներ և այլն):

Բախման մեջ. անցումներ Ռ–ի միջև։ նույնի հետ Պհիմնական իոնները սովորաբար դեր են խաղում: Նաիբ. Դիպոլի փոխազդեցության պատճառով հարևան մակարդակների միջև անցումների խաչմերուկները մեծ են: Նրանք մեծության կարգ են կամ ավելի բարձր, քան երկրաչափությունը: Բաժին

Ռիդբերգի վիճակի ատոմների փոխազդեցությունը չեզոք ատոմների հետ. Եթե Պբավականաչափ մեծ է, ապա ատոմների փոխազդեցության պրոցեսի խաչմերուկը Ռ.ս. չեզոք ատոմներով արտահայտվում է չեզոք ատոմի վրա ազատ էլեկտրոնի ցրման ամպլիտուդով և դրական լիցքավորված ատոմային միջուկի վրա ատոմի ցրման ամպլիտուդով։ Օրինակ՝ չեզոք ատոմների հետ փոխազդեցության արդյունքում էջի Ռ. նկատվում է ընդարձակում և տեղաշարժ, որը համաչափ է անհանգստացնող մասնիկների կոնցենտրացիայի N:

գործակիցը արտահայտվում են ատոմի վրա էլեկտրոնի առաձգական ցրման ամպլիտուդով և ատոմային միջուկի հետ չեզոք ատոմի փոխազդեցության պարամետրերով և բավականաչափ մեծ Պձգտել հաստատունների; միջանկյալ տարածաշրջանում նրանց վարքագիծը կարող է շատ բարդ լինել և կախված է անհանգստացնող մասնիկների որոշակի տեսակից: Cs ատոմների համար R. s-ում խաթարված, օրինակ, Ar ատոմներով, ասիմպտոտիկ: արժեքներ; եթե խանգարող ատոմները Cs ատոմներ են, ապա այն մեծանում է 20 գործակցով, իսկ մեծության 2 կարգով։ Ասիմիտոտիկ գործակիցների արժեքները: և հասնել իներտ գազերի ատոմների հետ փոխազդեցության ժամանակ և ալկալային մետաղների ատոմների հետ փոխազդեցության ժամանակ ժամը . Ատոմների փոխազդեցության այլ պրոցեսների խաչմերուկների վարքագիծը Ռ.ս. չեզոք ատոմների հետ (վիճակների խառնում l-ի նկատմամբ, ապակողմնորոշում և այլն) որակապես նման է լայնացող խաչմերուկների վարքագծին։

Լաբորատոր փորձեր. Ռ.ս. լաբորատորիայում պայմաններն առավել հաճախ ստեղծվում են հիմնականից ատոմի գրգռմամբ։ մեկ կամ մի քանի վիճակ. բարձր ինտենսիվության լույսի ճառագայթներ (առնվազն գրգռման առաջին փուլում `պոմպային): Պոմպի համար սովորաբար օգտագործվում է N 2 լազեր կամ նեոդիմում ապակե լազերի երկրորդ (երրորդ) ներդաշնակությունը: հետ ստանալ Ռ. տրված քվանտային թվերով n, l, t, երկրորդ փուլում ատոմային համակարգը գրգռվում է հզոր կարգավորվող ներկ լազերների ճառագայթմամբ։

Ռ.-ի գրանցման համար. առավելագույնը լայնորեն կիրառվում էին լյումինեսցենտային մեթոդը և էլեկտրական իոնացման մեթոդը։ դաշտ. Լյումինեսցենտային մեթոդը հիմնված է լույսի կասկադային արտանետումների վերլուծության վրա ատոմի R. s-ից անցումների ժամանակ: Այս մեթոդը ընտրովի է, սակայն տեսանելի հատվածում հայտնաբերված ճառագայթման ինտենսիվությունը այս դեպքում ցածր է։ Լյումինեսցենտային մեթոդը, որպես կանոն, օգտագործվում է Ռ.-ի էջերով հետազոտության համար։ Հետ Պ< 20.

Իոնացման մեթոդով էլ. դաշտը գրանցում է ատոմի իոնացման արդյունքում արձակված էլեկտրոնները Ռ.ս. երբ ենթարկվում է էլեկտրականության: դաշտերը. Այս դեպքում ընտրողականությունն ապահովվում է քվանտային թվերից իոնացման հավանականության չափազանց սուր կախվածությամբ։ ՊԵվ Տ. Ամենից հաճախ այս մեթոդն օգտագործվում է ժամանակի լուծվող ռեժիմով՝ Ռ.ս.-ի իմպուլսային գրգռումից հետո։ կիրառվում է սղոցային էլեկտրական իմպուլս: դաշտերը. Յուրաքանչյուր Ռ. ժամանակով թույլատրված իոնացման մեջ։ ազդանշանը գագաթնակետ է տալիս դաշտի միացման պահից խիստ սահմանված ժամանակից հետո: Մեթոդը տարբերվում է պարզությամբ, բարձր զգայունությամբ և ի տարբերություն լյումինեսցենտային մեթոդի, հատկապես արդյունավետ է Ռ. մեծի հետ Պերբ իոնացման համար բարձր լարումներ չեն պահանջվում. դաշտերը.

Ատոմների և իոնների սպեկտրները Ռ.ս. տարբերություն. մեթոդները։ Սովորական մուլտիմոդալ լազերների օգնությամբ ձեռք է բերվում դոպլեր մակարդակի լայնության կարգի սպեկտրալ լուծում, ինչը հնարավորություն է տալիս ուսումնասիրել ռադիոակտիվությունը։ Հետ . Եթե ​​ավելին է պահանջվում բարձր լուծում, ապա կիրառվում է խաչաձեւ ատոմային լազերային ճառագայթների մեթոդը, որը տալիս է մի քանի ՄՀց թույլատրելիություն, կամ ոչ գծային լազերային սպեկտրոսկոպիայի մեթոդները։ Օրինակ, ԿՀց կարգի թույլատրությամբ սպեկտրը ստացվել է երկֆոտոնային սպեկտրոսկոպիայի մեթոդով։ Այն դեպքերում, երբ հարակից Ռ–ների միջև ընդմիջումները հետաքրքրություն են ներկայացնում, մեթոդներն ավելի հարմար են։ ռադիոսպեկտրոսկոպիա,, քվանտային հարվածներ և մակարդակի հատումներ (տես Պետական ​​միջամտություն) Ճառագայթման հաճախականությունը R. s-ի միջև անցումային հաճախականության վրա դնելու փոխարեն, տվյալ արտաքին: հաճախականության դաշտը կարող է ճշգրտվել R. s. Այս դեպքում Ռ.ս. թույլ է տալիս ուժեղացնել միկրոալիքային թույլ ազդանշանը: Այս մեթոդը ձեռք է բերել զգայունություն միլիմետրային միջակայքում; հիմքեր կան ակնկալելու զգայունության բարձրացում ևս 2 մագնիտուդով:

Առանձնահատուկ հետաքրքրություն են ներկայացնում ատոմների հետ կատարված փորձերը Ռ. ռեզոնատորներում։ Համար n~ 30 անցումներ Ռ.. ս. ընկած են միլիմետրային տիրույթում, որի համար կան ռեզոնատորներ շատ բարձր . Միեւնույն ժամանակ, ազդեցությունը էլեկտրական դաշտերը ատոմների վրա R. s. ավելի էական, քան, օրինակ, մոլեկուլային ռոտացիայի համար: էներգիայի մակարդակները, հետևաբար, օգնությամբ R. s. Առաջին անգամ հնարավոր եղավ ցուցադրել 1950-ականներին և 1960-ականներին կանխատեսված մի շարք քվանտային էֆեկտներ՝ ինքնաբուխ ճառագայթման ճնշումը: տրանսկոդավորում ռեզոնատորում, Ռաբի նուտացիա - փոխազդեցություն մեկ ֆոտոնի դաշտերի հետ , կոոպերատիվ Դիկեի էֆեկտներ մի քանիսի համար: ատոմները (տես գերշող) և այլն։

Ռիդբերգի նահանգների աստղաֆիզիկական կիրառությունները. Առաջին դիտարկումները կճառագեն, անցումներ Ռ. ս. աստղաֆիզիկոսներից։ առարկաները (գծերը և) պատրաստվել են ՍՍՀՄ–ում։ Դիտարկվում են ռադիոալիքների միջև անցումներին համապատասխանող ռադիոհաղորդման գծեր մինչև n~ 300 գալակտիկայից H II գոտիներ, մոլորակային միգամածություններ, մեր Գալակտիկայի կենտրոնական շրջանները և որոշ այլ գալակտիկաներ։ Հայտնաբերվել են նաև He, He II, C II տողերը։ Հիմնական Ռ–ի էջի ձեւավորման մեխանիզմը։ աստղագիտության մեջ։ օբյեկտները ֆոտոռեկոմբինացիա են, ուստի ռադիոհաղորդման գծերը կոչվում են. նաև ռեկոմբինացիա։ ռադիո հղումներ. Ռադիոկապերը Ռ.ս. կարևոր դեր է խաղում աստղագիտության ախտորոշման գործում: առարկաներ. Համար Պ < 100 ширина таких линий обусловлена и позволяет судить о ионной темп-ре космич. плазмы. Для более высоких Պէլեկտրոնների հետ բախումները նպաստում են ընդլայնմանը և այլն։ էլեկտրոնները կարելի է գնահատել նաև ռադիոգծերի լայնությունից: Ռադիոգծերի և շարունակականության ինտենսիվությունների հարաբերակցությունը տալիս է էլեկտրոնային ջերմաստիճանը։

Միջաստղային ամպերում հայտնաբերվել են կլանման ռադիոգծեր, որոնք պատկանում են C II իոնին և համապատասխանում են ռադիոալիքների միջև անցումներին։ Հետ Պ > 700.

Լիտ.: 1) R y d b e r g J. R., «Z. Ֆիզ. Քիմ., 1890, Bd 5, S. 227; 2) Ատոմների և մոլեկուլների Ռիդբերգի վիճակները, տրանս. անգլերենից, Մ., 1985; 3) Vainshtein L. A., Sobelman I. I., Yuk o v E. A., Excitation of Atoms and, M., 1979; 4) Nagoe he S., Raimond J. M., «Adv. Ատոմում։ և Molec. Ֆիզ», 1985, գ. 20, էջ. 347; 5) Սորոչենկո Ռ.Լ., Ռադիոգծերի ռեկոմբինացիա, գրքում՝ Տիեզերական ֆիզիկա, 2-րդ հրատ., Մ., 1986 թ. I. L. Beigman,

Ռիդբերգի մոլեկուլների վիճակները. Նյութի խիստ գրգռված էլեկտրոնային վիճակները, ինչպես ատոմային վիճակները, նման են ջրածնի ատոմի մի շարք վիճակների։ Մոլեկուլների Ռիդբերգի ուղեծրերը նշվում են հիմնականով Պև ուղեծրային լքվանտային թվեր և խմբի տեսակ մոլեկուլի համաչափություն(օր. nsa 1, npb 1). Ռ.-ի էներգիայի հետ. (չափվում է մոլեկուլային իոնացման սահմանից) որոշվում է Rydberg f-loop-ով (2): Առաջին շրջանի ատոմներից բաղկացած մոլեկուլի համար քվանտային թերության մեծությունը րդ-օրբիտալները շատ փոքր են (0.1), համար np-օրբիտալները մի փոքր ավելի բարձր են (0.3-0.5), իսկ համար ns-օրբիտալները շատ ավելին են (0,9-1,2): Ռ.-ի կայունության հետ. մոլեկուլները կախված են հիմնականի կայունությունից: Ռիդբերգի էլեկտրոնի հեռացման արդյունքում առաջացող մոլեկուլային իոնի վիճակ կամ ցածր գրգռված վիճակ, քանի որ Ռիդբերգի ուղեծիրը, ընդհանուր առմամբ, կապող չէ: Իոնի կայունությունը կախված է նրանից, թե արդյոք էլեկտրոնը հեռացվում է կապող, թուլացող կամ ոչ կապող մոլեկուլային ուղեծրից, հիմնայինից: չեզոք մոլեկուլի վիճակը. Օրինակ, H 2 O-ի համար աշխատողներից մոլեկուլային օրբիտալներառանցքի մեջ։ ամենավերին վիճակը ոչ կապող մոլեկուլային ուղեծրն է 1 բ 1. Հետեւաբար, հիմնական H 2 O + իոնի վիճակը, որն առաջանում է այս ուղեծրից էլեկտրոնի հեռացման արդյունքում, նույնքան կայուն է, որքան հիմնականը: H 2 O մոլեկուլի վիճակը. գործնականում բոլոր R. s. H 2 O մոլեկուլները համընկնում են հիմնականին: H 2 O + իոնի վիճակը կայուն են:

Եթե ​​էլեկտրոնը ցածրադիրից դեպի բարձր մոլեկուլային ուղեծր է շարժվում նույնով Պ, ապա ստացված վիճակները կոչվում են սուբրիդբերգովսկին և. Տ. Պցածր մոլեկուլային օրբիտալների համար լավ սահմանված քվանտային թիվ չէ, Ռիդբերգի ենթատեսակները քիչ են տարբերվում R. s-ից: մոլեկուլները, թեև ենթ Ռիդբերգի ուղեծրերը կարող են նաև կապվել:

Ռ.ս. մոլեկուլները տարբերվում են Ռ.-ից. ատոմները Չ. arr. թրթռումների, պտույտների և մոլեկուլի իոնային միջուկի տարանջատման հնարավորության պատճառով։ Եթե ​​իոնային միջուկը գտնվում է գրգռված թրթռման մեջ: վիճակը, ապա Ռիդբերգի էլեկտրոնը, երբ ներթափանցում է իոնային միջուկ (ինչը տեղի է ունենում բավականին հազվադեպ, հավանականությամբ), կարող է բախվել միջուկի հետ ոչ առաձգական բախման, ձեռք բերել բավարար կինետիկ էներգիա։ թրթռումներից ստացվող էներգիա. հիմնական էներգիան և հանգեցնել մոլեկուլի իոնացման, որը կոչվում է. vibrational autoionization. Ավտոիոնացման գործընթացը հնարավոր է նաև ռոտացիայի շնորհիվ։ Խիստ հուզված Ռ. մոլեկուլները սովորաբար այնքան մոտ են ընկած, որ էներգետիկ. նրանց միջև ընդմիջումը նույն կարգի է կամ նույնիսկ ավելի քիչ, քան թրթռացող քվանտը: կամ պտտել: մոլեկուլի էներգիան. Հետևաբար, էլեկտրոնային և միջուկային շարժումների տարանջատումը, որն ընդունվել է Բեռն-Օփենհայմեր մոտավորմամբ, հաճախ օգտագործվում է մոլեկուլների համար Ռ. դառնում է անօգտագործելի.

Լիտ.: Herzberg G., Electronic spectra and structure of polyatomic molecules, trans. անգլերենից, Մ., 1969; Ռիդբերգի ատոմների և մոլեկուլների վիճակները, խմբ. Ռ. Ստեբինգս, Ֆ. Դանվինգ, թարգմ. անգլերենից, Մ., 1985. Մ. Ռ.Ալիեւ.

Էջի ընթացիկ տարբերակը դեռ ստուգված չէ

Էջի ընթացիկ տարբերակը դեռ չի վերանայվել փորձառու անդամների կողմից և կարող է էապես տարբերվել 2018 թվականի նոյեմբերի 9-ին վերանայվածից. ստուգում է պահանջվում:

Ռիդբերգի ատոմները(J. R. Rydberg անունով) - ջրածնի նման ատոմներ և ալկալիական մետաղների ատոմներ, որոնցում արտաքին էլեկտրոնը գտնվում է խիստ գրգռված վիճակում (մինչև մակարդակներ. nմոտ 1000): Ատոմն իր հիմնական վիճակից գրգռված վիճակի տեղափոխելու համար այն ճառագայթվում է ռեզոնանսային լազերային լույսով կամ առաջանում է ՌԴ արտանետում: Ռիդբերգի ատոմի չափը հիմնական վիճակում կարող է գերազանցել նույն ատոմի չափը գրեթե 106 անգամ։ n = 1000 (տես ստորև բերված աղյուսակը):

Էլեկտրոն, որը պտտվում է շառավղով ուղեծրով rմիջուկի շուրջը, ըստ Նյուտոնի երկրորդ օրենքի, այն ուժ է զգում

Այս երկու հավասարումներից մենք ստանում ենք վիճակի մեջ գտնվող էլեկտրոնի ուղեծրային շառավիղի արտահայտությունը n :

Որտեղ Ry = 13,6 էՎՌիդբերգի հաստատունն է, իսկ δ-ն միջուկային լիցքի թերությունն է, որն ընդհանուր առմամբ nաննշան. Էներգիայի տարբերությունը n-մ և ( n+1)-րդ էներգիայի մակարդակները հավասար են

Ատոմի բնորոշ չափը rnև էլեկտրոնային պտույտի բնորոշ կիսադասական ժամանակաշրջանը հավասար են

Ջրածնի ատոմի արտանետման ալիքի երկարությունը անցման ժամանակ n′ = 91վրա n = 90 հավասար է 3,4 սմ:

Երբ ատոմները գրգռվում են հիմնական վիճակից Ռիդբերգի վիճակ, հետաքրքիր երևույթկոչվում է «դիպոլային շրջափակում»:

Ռիդբերգի ատոմների դիպոլային շրջափակման համահունչ կառավարումը լազերային լույսի միջոցով նրանց դարձնում է խոստումնալից թեկնածու քվանտային համակարգչի գործնական իրականացման համար: Գիտական ​​մամուլում նշվում է, որ մինչև 2009 թվականը հաշվարկների համար կարևոր երկկիուբիթային դարպասի տարրը փորձարարական չի իրականացվել։ Այնուամենայնիվ, կան զեկույցներ երկու ատոմների և մեզոսկոպիկ նմուշներում կոլեկտիվ գրգռման և դինամիկ փոխազդեցության դիտարկման վերաբերյալ:

Ուժեղ փոխազդող Ռիդբերգի ատոմները բնութագրվում են քվանտային կրիտիկական վարքագծով, որն ապահովում է հիմնարար գիտական ​​հետաքրքրություննրանց՝ անկախ դիմումից։

Ատոմների Ռիդբերգի վիճակների հետ կապված ուսումնասիրությունները պայմանականորեն կարելի է բաժանել երկու խմբի՝ հենց ատոմների ուսումնասիրություն և դրանց հատկությունների օգտագործում այլ նպատակներով։

2009 թվականին հետազոտողներին հաջողվեց ստանալ Ռիդբերգի մոլեկուլը (անգլերեն) .

Ռիդբերգի ատոմների մասին առաջին փորձնական տվյալները ռադիոաստղագիտության մեջ ստացվել են 1964 թվականին Ռ. Ս. Սորոչենկոյի և այլոց կողմից (FIAN) 22 մետրանոց հայելային ռադիոաստղադիտակի վրա, որը նախատեսված է տիեզերական օբյեկտների ճառագայթումը սանտիմետր հաճախականության տիրույթում ուսումնասիրելու համար: Երբ աստղադիտակը կենտրոնացնելով Օմեգա միգամածության վրա, այս միգամածությունից եկող ռադիոհաղորդումների սպեկտրում հայտնաբերվեց արտանետման գիծ λ ≃ 3,4 սմ ալիքի երկարությամբ: Այս ալիքի երկարությունը համապատասխանում է Ռիդբերգի վիճակների միջև անցմանը n′ = 91Եվ n = 90 ջրածնի ատոմի սպեկտրում

Պլանավորում:

Ներածություն

• 1 Ռիդբերգի ատոմների հատկությունները
  • 1.1 Ռիդբերգի ատոմների դիպոլային շրջափակում
• 2 Հետազոտության ուղղություններ և հնարավոր կիրառություններ
Նշումներ

Ներածություն

Ռիդբերգի ատոմները(J. R. Rydberg անունով) - ալկալիական մետաղի ատոմներ, որոնցում արտաքին էլեկտրոնը գտնվում է խիստ գրգռված վիճակում (մինչև մակարդակներ n ~ 100) Ատոմն իր հիմնական վիճակից գրգռված վիճակի տեղափոխելու համար այն ճառագայթվում է ռեզոնանսային լազերային լույսով կամ առաջանում է ՌԴ արտանետում: Ռիդբերգի ատոմի չափը շատ ավելի մեծ է, քան նույն ատոմի չափը հիմնական վիճակում գրեթե 10000 անգամ n=100-ի համար (տե՛ս ստորև բերված աղյուսակը):

1. Ռիդբերգի ատոմների հատկությունները

Էլեկտրոն, որը պտտվում է շառավղով ուղեծրով rՄիջուկի շուրջ, ըստ Նյուտոնի երկրորդ օրենքի, այն ուժ է ստանում.

Որտեղ կ= 1/(4pe 0), եէլեկտրոնի լիցքն է։

Ուղեծրային պահը միավորներով ħ հավասար է.

.

Այս երկու հավասարումներից մենք ստանում ենք էլեկտրոնի ուղեծրային շառավիղի արտահայտությունը «n» վիճակում։

Ռուբիդիումի ատոմի լազերային գրգռման սխեման Ռիդբերգի վիճակի մեջ

Նման ջրածնի նման ատոմի միացման էներգիան է

որտեղ Ry = 13.6 eV-ն Ռիդբերգի հաստատունն է, և δ միջուկային լիցքավորման թերություն, որն ընդհանուր առմամբ nաննշան. Էներգիայի տարբերությունը n-մ և n+1-րդ էներգիայի մակարդակները մոտավորապես հավասար են

Ատոմի բնորոշ չափը rnև էլեկտրոնային պտույտի բնորոշ կիսադասական ժամանակաշրջանը հավասար են

Որտեղ a B = 0,5×10 −10 մԲորի շառավիղն է, և T 1 ~ 10 −16 վրկ.

Եկեք համեմատենք ջրածնի ատոմի գետնի և Ռիդբերգի վիճակների որոշ թվեր:

1.1. Ռիդբերգի ատոմների դիպոլային շրջափակում

Երբ ատոմները հիմնական վիճակից գրգռվում են Ռիդբերգի վիճակ, տեղի է ունենում մի հետաքրքիր երևույթ, որը կոչվում է դիպոլային շրջափակում.Լիցքաթափված ատոմային գոլորշիներում հիմնական վիճակում ատոմների միջև հեռավորությունը մեծ է, և ատոմների միջև գործնականում փոխազդեցություն չկա: Այնուամենայնիվ, երբ ատոմները գրգռվում են Ռիդբերգի վիճակով, նրանց ուղեծրի շառավիղը մեծանում է n 2 մինչև ~1 մկմ: Արդյունքում ատոմները «մոտենում են», նրանց միջև փոխազդեցությունը զգալիորեն մեծանում է, ինչն առաջացնում է ատոմների վիճակների էներգիայի տեղաշարժ։ Սա ինչի՞ է հանգեցնում։ Ենթադրենք, որ թույլ լույսի իմպուլսի միջոցով միայն մեկ ատոմ կարող է գրգռվել հիմնական վիճակից Ռիբերգի վիճակ։ Նույն մակարդակը մեկ այլ ատոմով բնակեցնելու փորձն ակնհայտորեն անհնար է դառնում «դիպոլային շրջափակման» պատճառով։

2. Հետազոտության ուղղություններ և հնարավոր կիրառություններ

Ատոմների Ռիդբերգի վիճակների հետ կապված ուսումնասիրությունները պայմանականորեն կարելի է բաժանել երկու խմբի՝ հենց ատոմների ուսումնասիրություն և դրանց հատկությունների օգտագործում այլ նպատակներով։

Հետազոտության հիմնական ոլորտները.

• Մի քանի նահանգների խոշոր nհնարավոր է կազմել ալիքային փաթեթ, որը քիչ թե շատ տեղայնացված կլինի տարածության մեջ։ Եթե ​​ուղեծրային քվանտային թիվը նույնպես մեծ է, ապա մենք կստանանք գրեթե դասական պատկեր՝ տեղայնացված էլեկտրոնային ամպը պտտվում է միջուկի շուրջը նրանից մեծ հեռավորության վրա։
• Եթե ​​ուղեծրի իմպուլսը փոքր է, ապա նման ալիքային փաթեթի շարժումը կլինի քվազի-միաչափԷլեկտրոնային ամպը կհեռանա միջուկից և նորից կմոտենա դրան: Սա չափազանց երկարաձգված էլիպսաձեւ ուղեծրի անալոգն է դասական մեխանիկաարևի շուրջը շարժվելիս.
• Ռիդբերգի էլեկտրոնի վարքագիծը արտաքին էլեկտրական և մագնիսական դաշտեր. Միջուկին մոտ գտնվող սովորական էլեկտրոնները հիմնականում զգում են միջուկի ուժեղ էլեկտրաստատիկ դաշտը (կարգով. 10 9 Վ/սմ), իսկ արտաքին դաշտերը նրանց համար խաղում են միայն փոքր հավելումների դեր։ Ռիդբերգի էլեկտրոնը զգում է միջուկի խիստ թուլացած դաշտը ( E~E0/n4), և, հետևաբար, արտաքին դաշտերը կարող են արմատապես խեղաթյուրել էլեկտրոնի շարժումը։
• Երկու Ռիդբերգի էլեկտրոններով ատոմներն ունեն հետաքրքիր հատկություններ, որոնցից մեկը «պտտվում է» միջուկի շուրջը մյուսից ավելի մեծ հեռավորության վրա։ Նման ատոմները կոչվում են մոլորակային.
• Ըստ վարկածներից մեկի՝ գնդակի կայծակը կազմված է Ռիդբերգ նյութից։

Ռիդբերգի ատոմների անսովոր հատկություններն արդեն կիրառություն են գտնում

• Ռադիո արտանետումների քվանտային դետեկտորներ. Ռիդբերգի ատոմները ռադիոտիրույթում կարող են գրանցել նույնիսկ մեկ ֆոտոն, ինչը շատ ավելին է սովորական ալեհավաքների հնարավորություններից:
• Ռիդբերգի էլեկտրոնի աստիճանական էներգիայի սպեկտրը ծառայում է որպես «էներգիայի հավասարակշռություն», որը կարող է օգտագործվել էներգիայի ճշգրիտ չափումների համար։
• Ռիդբերգի ատոմները դիտվում են նաև միջաստղային միջավայրում։ Դրանք շատ զգայուն ճնշման սենսորներ են, որոնք մեզ համար ստեղծված են հենց բնության կողմից:

2009 թվականին Շտուտգարտի համալսարանի հետազոտողներին հաջողվեց ստանալ Ռիդբերգի մոլեկուլը։

Նշումներ

1. W. DemtroderԼազերային սպեկտրոսկոպիա. հիմնական հասկացություններ և գործիքավորում. - Springer, 2009. - 924 p. - ISBN 354057171X
2. R. Heidemann et al. (2007): «Ապացույցներ համահունչ կոլեկտիվ Ռիդբերգի գրգռման ուժեղ շրջափակման ռեժիմում - link.aps.org/abstract/PRL/v99/e163601»: Ֆիզիկական վերանայման նամակներ 99 (16): 163601. DOI:10.1103/PhysRevLett.99.163601 - dx.doi.org/10.1103/PhysRevLett.99.163601: arΧiv:quant-ph/0701120 - arxiv.org/abs/quant-ph/0701120.
3. Համախմբվածություն գնդակի կայծակի մեջ - scitation.aip.org/journals/doc/APPLAB-ft/vol_83/iss_11/2283_1.html
4. membrana.ru «Աշխարհում առաջին անգամ ստացվել է Ռիդբերգի մոլեկուլը» - www.membrana.ru/lenta/?9250

Ալկալիական մետաղներ, որոնցում արտաքին էլեկտրոնը գտնվում է խիստ գրգռված վիճակում (մինչև մակարդակ nմոտ 1000): Ատոմն իր հիմնական վիճակից գրգռված վիճակի տեղափոխելու համար այն ճառագայթվում է ռեզոնանսային լազերային լույսով կամ առաջանում է ՌԴ արտանետում: Ռիդբերգի ատոմի չափը հիմնական վիճակում կարող է գերազանցել նույն ատոմի չափը գրեթե 106 անգամ։ n = 1000 (տես ստորև բերված աղյուսակը):

Ռիդբերգի ատոմների հատկությունները

Էլեկտրոն, որը պտտվում է շառավղով ուղեծրով rմիջուկի շուրջը, ըստ Նյուտոնի երկրորդ օրենքի, այն ուժ է զգում

,

որտեղ (- դիէլեկտրական զգայունություն), եէլեկտրոնի լիցքն է։

Ուղեծրային պահը միավորներով ħ հավասար է

.

Այս երկու հավասարումներից մենք ստանում ենք վիճակի մեջ գտնվող էլեկտրոնի ուղեծրային շառավիղի արտահայտությունը n :

Ռուբիդիումի ատոմի լազերային գրգռման սխեման Ռիդբերգի վիճակի մեջ:

Նման ջրածնի նման ատոմի միացման էներգիան է

,

Որտեղ Ռայ= 13,6 էՎՌիդբերգի հաստատունն է, և δ - միջուկային լիցքի թերություն, որն ընդհանուր առմամբ nաննշան. Էներգիայի տարբերությունը n-րդ և n+1-րդ էներգիայի մակարդակները մոտավորապես հավասար են

.

Ատոմի բնորոշ չափը rnև էլեկտրոնային պտույտի բնորոշ կիսադասական ժամանակաշրջանը հավասար են

,

Որտեղ ա Բ= 0,5 10 −10 մԲորի շառավիղն է, և Տ 1 ~ 10 −16 վրկ.

Ջրածնի ատոմի առաջին գրգռված և Ռիդբերգյան վիճակների պարամետրերը

Հիմնական քվանտային թիվը,	Առաջին հուզված պետություն,	Ռիդբերգովսկոե պետություն,
Էլեկտրոնի միացման էներգիան ատոմում (իոնացման պոտենցիալ), eV	≃ 5	≃ 10 −5
Ատոմի չափը (էլեկտրոնի ուղեծրի շառավիղ), մ	~ 10 −10	~ 10 −4
Էլեկտրոնի ուղեծրային ժամանակաշրջան, ս	~ 10 −16	~ 10 −7
Բնական կյանքի տևողությունը, ս	~ 10 −8	~ 1

Ջրածնի ատոմի արտանետման ալիքի երկարությունը անցման ժամանակ n′ = 91վրա n = 90 հավասար է 3,4 սմ

Ռիդբերգի ատոմների դիպոլային շրջափակում

Երբ ատոմները հիմնական վիճակից գրգռվում են Ռիդբերգի վիճակ, տեղի է ունենում մի հետաքրքիր երևույթ, որը կոչվում է «դիպոլային շրջափակում»:

Հազվագյուտ ատոմային գոլորշիներում հիմնական վիճակում ատոմների միջև հեռավորությունը մեծ է, և ատոմների միջև գործնականում փոխազդեցություն չկա: Այնուամենայնիվ, երբ ատոմները գրգռում են Ռիդբերգի վիճակ, նրանց ուղեծրի շառավիղը մեծանում է և հասնում է 1 մկմ կարգի արժեքի։ Արդյունքում ատոմները «մոտենում են», նրանց միջև փոխազդեցությունը զգալիորեն մեծանում է, ինչն առաջացնում է ատոմների վիճակների էներգիայի տեղաշարժ։ Սա ինչի՞ է հանգեցնում։ Ենթադրենք, որ թույլ լույսի իմպուլսի միջոցով միայն մեկ ատոմ կարող է գրգռվել հիմնական վիճակից Ռիբերգի վիճակ։ Նույն մակարդակը մեկ այլ ատոմով բնակեցնելու փորձն ակնհայտորեն անհնար է դառնում «դիպոլային շրջափակման» պատճառով։

Հետազոտության ուղղություններ և հնարավոր կիրառություններ

Ատոմների Ռիդբերգի վիճակների հետ կապված ուսումնասիրությունները պայմանականորեն կարելի է բաժանել երկու խմբի՝ հենց ատոմների ուսումնասիրություն և դրանց հատկությունների օգտագործում այլ նպատակներով։

Հետազոտության հիմնական ոլորտները.

Ռիդբերգի ատոմների անսովոր հատկություններն արդեն կիրառություն են գտնում

2009 թվականին հետազոտողներին հաջողվեց ստանալ Ռիդբերգի մոլեկուլը (անգլերեն)ռուսերեն .

ռադիոաստղագիտություն

Ռիդբերգի ատոմների մասին առաջին փորձնական տվյալները ռադիոաստղագիտության մեջ ստացվել են 1964 թվականին Ռ. Ս. Սորոչենկոյի և այլոց կողմից (FIAN) 22 մետրանոց հայելային ռադիոաստղադիտակի վրա, որը նախատեսված է տիեզերական օբյեկտների ճառագայթումը սանտիմետր հաճախականության տիրույթում ուսումնասիրելու համար: Երբ աստղադիտակը կենտրոնացնելով Օմեգա միգամածության վրա, այս միգամածությունից եկող ռադիոհաղորդումների սպեկտրում հայտնաբերվեց արտանետման գիծ λ ≃ 3,4 սմ ալիքի երկարությամբ: Այս ալիքի երկարությունը համապատասխանում է Ռիդբերգի վիճակների միջև անցմանը n′ = 91Եվ n = 90 ջրածնի ատոմի սպեկտրում։

Նշումներ

գրականություն

• Neukamner J., Rinenberg H., Vietzke K. et al. Ռիդբերգի ատոմների սպեկտրոսկոպիա n ≅ 500 // Ֆիզ. Վեր. Լեթ. 1987 թ. 59. Էջ 26։
• Frey M. T. Hill S.B. Smith K.A.. Dunning F.B., Fabrikant I.I. Էլեկտրոն-մոլեկուլների ցրման ուսումնասիրություններ միկրոէլեկտրոնվոլտային էներգիաներում՝ օգտագործելով շատ բարձր ն Ռիդբերգ ատոմներ // Ֆիզ. Վեր. Լեթ. 1995 թ. 75, No 5. P. 810-813.
• Սորոչենկո Ռ.Լ., Սալոմոնովիչ Ա.Է. Հսկա ատոմները տիեզերքում // Բնություն. 1987. No 11. S. 82.
• Dalgarno A. Rydberg ատոմները աստղաֆիզիկայում // Ռիդբերգի ատոմների և մոլեկուլների վիճակները. անգլերենից։ / Էդ. R. Stebbins, F. Dunning. Մ.: Միր. 1985, էջ 9։
• Smirnov BM Հուզված ատոմներ. Մոսկվա: Էներգոիզդատ, 1982. Չ. 6.

Հղումներ

• Դելոնեյ Ն. Բ.Ռիդբերգի ատոմներ // Սորոսի կրթական ամսագիր, 1998, թիվ 4, էջ. 64-70 թթ
• «Խտացված Ռիդբերգի նյութ», E. A. Manykin, M. I. Ozhovan, P. P. Poluektov, հոդված «Priroda» N1 ամսագրից, 2001 թ.

Վիքիմեդիա հիմնադրամ. 2010 թ .